Поток электрического поля. Элемент произвольной поверхности можно представить как вектор D S , численно равный площади элемента поверхности D S и направленный по нормали к поверхности.
По определению потоком электрического поля через элемент поверхности D S называется скалярное произведение вектора напряженности поля на вектор D S :
(4.1)
Пользуясь наглядной картиной силовых линий поля, можно сказать, что поток электрического поля равен числу силовых линий, проходящих через площадку D S .
Поле точечного заряда. Если в начале координат помещен точечный заряд, то поле этого заряда равно E = kq/r 2 , т. е. сферически симметрично.
Это означает, что число силовых линий, проходящих через любую площадку на мысленно выделенной сферической поверхности произвольного радиуса с центром в начале координат, не зависит ни от направления, ни от радиуса этой сферической поверхности. Поэтому полное число силовых линий, проходящих через замкнутую сферическую поверхность, окружающую точечный заряд (полный поток электрического поля через эту поверхность), равно произведению напряженности поля на данном расстоянии и площади сферы :
(4.2)
Если сдвинуть заряд из начала координат в другую точку внутри выделенной сферы, то видно, что общее число силовых линий, пересекающих сферическую поверхность, не изменяется.
Если начать деформировать произвольным образом поверхность сферы (без разрывов), то ее площадь не изменяется, а следовательно, остается прежним поток поля. Если поместить внутрь выделенной сферы несколько точечных зарядов, то в силу принципа суперпозиции полный поток будет равен сумме потоков от отдельных зарядов, т. е.
Теорема Гаусса. Полный поток электрического поля через произвольную замкнутую поверхность равен полному заряду, находящемуся внутри этой поверхности, деленному на электрическую постоянную e 0 .